Момент инерции кольца массы m и радиуса R относительно оси, лежащей в плоскости кольца и проходящей через его диаметр
Ответы
Замечание. Одна из осей в теореме Штейнера должна проходить через центр масс.
Теорема неверна для двух произвольных осей.
В качестве примера вычислим момент инерции уже рассмотренного
стержня относительно оси, проходящей через середину стержня, и перпендикулярной стержню. Это как раз Jc из теоремы Штейнера, поэтому
mL2
/3 = J = Jc + mL2
/4, откуда Jc = mL2
/12.
Плоская фигура. Пусть все точки тела лежат в плоскости xy. Тогда
Jz =
i
mi(x2
i + y2
i ) =
i
mix2
i +
i
miy2
i = Jy + Jx.
Применим это соотношение для вычисления момента инерции кольца
радиусом R и массой m относительно его диаметра (оси x на рисунке).
Момент инерции кольца относительно оси z, перпендикулярной плоскости
кольца и проходящей через его центр, легко вычисляется по определению
Jz = mR2.
Моменты инерции относительно осей x и y, очевидно, равны в силу симметрии кольца
Jx = Jy.
Теперь можно написать
Jx = 1
2
Jz = mR2
/2.
Плоское движение
Плоским движением твердого тела называется такое движение, когда
направление угловой скорости остается постоянным, а скорость какой либо точки O (и тогда любой точки) перпендикулярна угловой скорости.
Плоское движение можно еще описать, сказав, что оно эффективно двумерное: разные точки твердого тела движутся в параллельных плоскостях,
а сами эти плоскости перпендикулярны угловой скорости. Примером плоского движения является качение цилиндра по наклонной плоскости.
Как уже говорилось в начале лекции, в двумерном пространстве твердое
тело имеет три степени свободы: две поступательных и одну вращательную. Уравнения движения, соответствующие поступательным степеням
свободы, имеют вид
m
dvcx
dt = Fx, m
dvcy
dt = F